316 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE L'ÉNERGIE 
prenant la partie qui appartient à la première phase du choc 
et à laquelle se réduit le transport d'énergie chez les corps non 
élastiques , nous obtenons tout juste la valeur (7, donnée ci-des- 
sus. Ainsi se trouve éclairée l'une des parties de ce transport 
d'énergie, et le fait est dévoilé que l'énergie cinétique se dis- 
tribue de telle sorte entre les deux masses réunies , que sa 
densité (de volume) soit la même dans chacune d'elles. La pré- 
sence de l'énergie sous une autre forme, dérivée du mouvement 
relatif qui existait antérieurement, n'a donc évidemment aucune 
influence sur la susdite distribution, ce qui est certainement 
remarquable. 
Durant la seconde phase, les énergies relatives 
e- p"^ P ^ pp■ 
réapparaissent dans les deux corps, de sorte que , eu égard aussi 
au transport , les énergies des deux corps deviennent (voir 
form. (24)): 
,^^e^,^p^ et ^11±_!!ZZ!«, ....(25) 
correspondant aux vitesses: 
1 1 -hi? 
Pour que le mouvement du centre de gravité conservât la même 
vitesse uniforme qu'avant le choc, 
u = — = — V =r . . . (27) 
m -\- m 1 -\- p l+i? 
il faudrait donc qu'on eût : 
1+2) 1+2) 
