318 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE L'ÉNERGIE 
vitesse uniforme qu'avant le choc , forme pour ainsi dire la réac- 
tion par suite de laquelle reparaît l'énergie relative qui existait 
antérieurement. 
Le transport d'énergie C est donc , dans ses deux parties , une 
conséquence directe de la» déformation temporaire , oiî peut-être 
aussi partiellement persistante, que les corps éprouvent dans leur 
rencontre soudaine. A ce moment , l'énergie relative par rapport 
au centre de gravité disparaît, mais ensuite elle est restituée 
en partie ; le transport d'énergie est donc une conséquence immé- 
diate et nécessaire de cette disparition et réapparition. 
Le transport (7, correspond à la compression des corps plus 
ou moins élastiques , le transport C.^—e C\ au retour partiel 
à la forme primitive. 
Bien que l'exposition précédente laisse encore à désirer sous 
le rapport de la généralité, le résultat obtenu, montrant qu'un 
principe de dynamique rend ce transport d'énergie nécessaire et 
l'exige impérieusement, donne à la théorie de l'énergie, telle 
qu'elle est actuellement constituée , un appui d'une incontestable 
valeur. Il fait en outre concevoir, et rend même probable, qu'on 
pourra ramener la théorie de l'énergie aux principes fondamen- 
taux de la mécanique, et par là ouvrir peut-être de nouveaux 
points de vue sur la connexion intime de ces principes. 
9. Le transport d'énergie ainsi obtenu se laisse présenter sous 
différentes formes. Nous avons trouvé d'abord: 
(7=2(1 -\-e)-lf^-^u 
= 2(i^.) ^(^-gH^+^^ )« (I) 
(1 -hpy 
et 
(m H- m j ^ 
d'où il ressort que, pour des corps parfaitement élastiques, C 
est toujours deux fois aussi grand que pour les corps dépourvus 
de toute élasticité. 
