320 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE l'ÉNERQIE 
nous pouvons écrire, au lieu de la forme (I), 
C=z(l -i- e)m{v~^u)u, (IV) 
ce qui donne 
C^ ■=m{v — u)u et =e m {v — u)u. . . {IVa) 
Les équations (IIL) expriment un résultat important. On voit, 
en effet, que le transport d'énergie est égal au produit des 
forces impulsives par la vitesse u avec laquelle la masse se meut 
au moment du transport. 
Cette loi très simple s'accorde parfaitement avec ce que M. 
Umow a trouvé, par une voie toute différente, pour le mouve- 
ment de l'énergie dans les corps solides Ce savant russe , qui 
toutefois ne s'est pas expressément occupé du choc et n'en fait 
même aucune mention, a étudié le mouvement de l'énergie 
cinétique dans la supposition que cette énergie soit considérée 
comme un fluide compressible et élastique. Il a trouvé ainsi, 
que l'énergie qui dans un temps donné passe par l'unité de sur- 
face d'un corps , dans la direction de la force de pression {Spann- 
kraft) , a pour valeur le produit de cette force par la composante , 
suivant la direction de la force , de la vitesse du centre de gra- 
vité de la masse. 
Dans le cas du choc direct^ qui nous occupe maintenant, les 
équations (IIL) montrent qu'on a réellement affaire à un cas 
particulier de la loi de M. Umow , et que cette portion de l'énergie 
cinétique se comporte effectivement comme un fluide compressible 
et élastique, ou du moins se meut suivant les mêmes règles qui 
s'appliquent à une pareille supposition. Cela ne pouvait certes 
pas être prévu et demandait une démonstration indépendante. 
L'analogie que notre expression du transport d'énergie indique 
dans ce cas nous semble pour cette raison, bien que nous ne 
Ableihing der BewegungsgleÀchungen der Energie in continuirlichen 
Kôrpern^ von Nicolaus Umow, Doeent an der Universitàt Odessa (Zeit- 
schrift fur Mathematik und Physik^ XIX, p. 418.) 
