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C. H. C. GRIXWIS. LE TRANSPORP DE l'ÉXERGIE 
corps possèdent avant le choc des moments da mouvement égaux , 
mais opposés. 
Dans ce cas remarquable, C, disparaît (voir N". 8), à cause 
de 0 = 0; vu que les masses réunies sont au repos à la fin de 
la première phase, les corps ne contiennent pas d'énergie ciné- 
tique. De même s'annule, parce que, le centre de gravité 
étant au repos , la nécessité d'un transport d'énergie n'existe 
plus, ainsi qu'il résulte du N°. 8. 
Malgré cette disparition caractéristique de C, , la transforma- 
tion de l'énergie relative par rapport au centre de gravité se 
fait comme à l'ordinaire, quel que soit e, et comme on a 
1 j P f 1 1. ' 0 a 
q:= — -, donc — = 1 et a-=zpq-a-=z — qoL-=L-, 
P 1 + P 
les équations (15) et (16) deviennent 
P 
toute l'énergie cinétique est ici de l'énergie relative , et chez les 
corps non élastiques toute l'énergie de mouvement se convertit 
en une autre forme. 
La valeur-maximum de C se déduit immédiatement de l'équa- 
tion (lY). 
Pour une vitesse initiale donnée le second membre devient 
le plus grand possible lorsque 
1 , 
, (28) 
ou 
1 + 2pq—p = 0 
condition à laquelle il est satisfait dans un nombre infini de cas 
particuliers ; entre autres , pour des masses égales , lorsque ^ = 0 : 
ainsi , pour des masses égales , le plus grand transport d'énergie 
a lieu lorsque la seconde masse est au repos. 
