324 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE L'ÉNERGIE 
culaire à cette droite, les vitesses suivant cette perpendiculaire 
ne changent pas, de sorte qu'on a 
V sin cp =v sind" ) ^2^^ 
V sin <j)' =z 1/ sin ) 
En suivant la même marche qu'au 1 , on trouvera 
T-r (m V cos d--{-m' v' cos &') — em' (v cos & — cos )\ 
V cos (p = ^ ^ ^1 
+ . (30) 
rr, , (m vcos d'-\-m'v' COS &')-\-e m (v COS & — v'cos&'n 
V cos (f)'-=- ^ ^] 
m m' I 
Si l'on pose 
V cosd- 
il suit de (30) 
Vcos ^= ^^-^M')-'P (^ Z:ï)vcos&= (^'-epr\ 
et comme (29) donne 
Vsin cpz^v sin&j 
on aura 
ou 
comme 
on a aussi 
p=^^^'^^^J'ycos^& + sm^^ja;. . . . (31) 
(32) 
