PENDANT LE CHOC DES CORPS. 327 
Pour des corps quelconques , les expressions (36) et (36«) pren- 
nent , a étant donné , leur valeur maximum quand p z=z 1 ^ c'est- 
à-dire quand les masses sont égales. Ainsi s'explique pourquoi, 
dans beaucoup d'applications des phénomènes du choc, lorsque 
la seconde masse est grande, on donne également une grande 
masse au corps choquant. Ne pouvant faire ici une étude spéci- 
ale de l'énergie dite perdue, nous devons nous borner à cette 
remarque. 
En général , quand p et q sont quelconques , l'énergie se 
distribuera donc , après le choc , de manière que les masses pos- 
sèdent, chacune séparément, les quantités 
15 = 
et } (39) 
d'énergie cinétique de mouvement de translation^ 
et les quantités 
r=(l— et T'=(l— e2)-ZZL_« ....(40) 
d^énergie sous une autre forme. 
13. Considérons enfin, au point de vue du transport d'énergie , 
le cas où plusieurs corps sont successivement soumis à un choc 
direct. Pour simplifier , nous prenons ces corps parfaitement élas- 
tiques , ou e = 1. 
Supposons que le corps L ne rencontre pas le corps immobile 
P, mais vienne heurter un corps immobile , lequel à son tour , 
par voie de choc, communique à P une partie de l'énergie qu'il 
avait acquise. 
Représentons les masses des trois corps L, R et P par 
m, r m, pm^ 
