PENDANT LE CHOC DES CORPS. 
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(j m ± ce , 
{i+pr 
forme qui pour p = 1 prend la valeur maximum a , il s'ensuit 
que le corps L cède plus d'énergie au corps interposé R qu'il 
n'en aurait cédé directement à P. Ensuite, R communiquera 
aussi plus d'énergie au dernier corps P que ne le ferait, pour 
la même énergie, une masse égale à L. Il est vrai que R pos- 
sède en général moins d'énergie que L, mais, en fin de compte , 
le rapport des masses agit favorablement sur le transport d'énergie. 
Les valeurs numériques trouvées dans l'exemple (46) peuvent 
servir d'éclaircissement. * 
Lorsque les masses extrêmes, et par conséquent les trois 
masses, sont égales, toute l'énergie est transmise, comme dans 
le cas de deux masses égales ; l'interposition ne peut alors , le 
transport d'énergie étant déjà complet, donner aucun avantage. 
Ce qui est accompli par un corps intermédiaire unique se laisse 
attendre , à un plus haut degré encore , d'un plus grand nombre 
{n — 1) de corps interposés, qui, d'après ce qui précède , rendront 
la vitesse finale du dernier corps la plus grande possible lorsque 
leurs masses formeront avec L et P une progression géométrique. 
Dans cette dernière supposition, et le + l)e corps Payant 
pour masse 
Ml ■= p m := m 
ou 
m' r~ \l w*' 
r^=— =:p=:\/r^ . V — , 
m m 
on trouve pour sa vitesse , par l'application répétée de la formule 
(10) du N«. 3, 
"•=(sO-=(7J'(rf:)-=;-G^')"^"^^ 
Si dans cette expression on fait croître la valeur de w , on trouve 
à la limite , attendu que rnz ]^ p et 
