SUR LE MOUVEMENT DE l' AIGUILLE AIMANTÉE. 353 
fiihne puissance de la distance , sa composante suivant l'axe 
des X (Est-Ouest) sera 
Je — — — cos d sin P, n 
k étant une constante. Il en résulte immédiatement qu'une force 
dirigée vers l'astre ne peut jamais donner l'explication du mou- 
vement d'une aiguille de déclinaison. En effet , la formule 
indique le moment de la force avec laquelle est mise en mou- 
vement une aiguille de déclinaison dont le moment magnétique 
est égal à l'unité, dans un lieu où la déclinaison est très petite. 
Or, d'après la formule, ce mouvement serait à période simple 
et indépendant de la latitude géographique, tandis que les ta- 
bleaux montrent justement le contraire et que , pour l'aiguille 
de déclinaison, il faut chercher une formule de la forme , 
k . /(q) \f) {d) sin ncp cos 2 P. 
La même difficulté se présente dans la théorie du flux et du reflux 
de la mer. MM. Thomson et Tait , dans leur Handbuch der Theore- 
tischen Physik^ t. I, part. II, p. 365, font la remarque suivante : 
„0n peut se figurer que l'élévation et l'abaissement de l'eau, 
en un point quelconque de la surface terrestre, soient produits 
en enlevant l'une des moitiés du corps perturbateur et la fixant 
du côté opposé, à la même distance du centre. Nous verrons 
que cette même hypothèse (ou une hypothèse équivalente) est 
indispensable pour le flux diurne évanescent de Laplace, sur un 
sphéroïde solide recouvert d'un océan ayant partout la même 
profondeur. D'un autre côté, il apparaîtra bientôt que cette 
hypothèse est dans un accord très étroit avec les conditions 
réellement existantes, en tant qu'il s'agit de l'établissement de 
la théorie statique". 
Assurément , la météorologie peut toujours sans hésitation 
emprunter une hypothèse à la science, infiniment plus parfaite, 
de l'astronomie. Laissant donc de côté la signification et la 
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