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V.  s.  M.  VAN  DER  WILLIGEN.  SUR  LA  FAUSSETÉ 
lions  différentes,  soit  que  Ton  dirige  la  ligne  visuelle  sur  le  milieu 
de  A B ou  sur*  quelque  autre  point.  Dans  nos  expériences  d’inter- 
férence, il  est  vrai,  nous  faisons  agir  de  concert  des  surfaces 
d’onde  dont  les  normales  divergent  entre  elles;  mais  alors,  ou 
bien  ces  normales  sont  ensuite  rendues  parallèles  par  la  réfraction , 
ou  bien  les  phénomènes  sont  observés  sur  un  écran , c’est-à-dire , 
dans  une  lumière  diffuse , qui  naît  en  quelque  sorte  de  vibrations 
fixes  des  particules  de  l’écran  et  où  les  rayons  interférents  dis- 
persés ont  de  nouveau  des  normales  parallèles.  En  outre  il  n’y  a 
absolument  rien  qui  nous  lie  au  point  ci-dessus  déterminé,  comme 
origine  de  la  vibration  enroulée;  nous  aurions  pu  prendre  tout 
autre  point  sur  la  ligne  A B ou  en  dehors  d’elle , ce  qui  aurait 
entraîné  une  autre  valeur  pour  le  changement  de  la  durée  de 
vibration.  Au  sujet  de  l’indétermination  de  la  direction  dans  laquelle 
la  source  lumineuse  sera  vue , ce  qui  a été  dit  pour  l’idée  primitive 
de  Doppler  s’appliquerait  encore  beaucoup  mieux  ici  ; il  est  inutile 
de  le  répéter.  En  résumé,  on  voit  donc  que  la  théorie  dite  , 
partie  d’une  abstraction  en  ce  qui  concerne  la  source  lumineuse , 
doit  maintenant  faire  encore  abstraction  de  toutes  les  directions 
autres  que  celle  dans  laquelle  la  source  se  meut. 
• § X. 
38.  Similitudo  clàudicat , dit-on  ; cet  adage  est  parfaitement  de 
saison , lorsque , pour  montrer  comment  des  chocs  ou  des  pulsations 
isolées  se  transmettent  dans  un  milieu  élastique,  homogène  et 
indéfini,  on  nous  cite  des  phénomènes  tels  que  ceux  offerts  par 
des  billes  élastiques  ou  par  les  cylindres  de  Mach.  Dans  ces  deux 
exemples,  en  premier  lieu,  il  n’est  question  que  de  transmission 
suivant  une  seule  ligne  droite  ; dans  un  milieu  homogène  indéfini , 
au  contraire,  la  transmission  se  fait  d’une  manière  égale  en  tous 
sens , et  toutes  ces  directions  sont  solidaires  entre  elles  ; en  d’autres 
termes,  les  impulsions  doivent  ici  se  distribuer  selon  des  enve- 
loppes sphériques.  Mais,  ce  qui  est  tout  à fait  décisif,  c’est  que 
l’impulsion,  en  quelque  point  du  milieu  qu’elle  se  trouve,  doit 
partout  se  propager  aussi  bien  en  arrière  qu’en  avant.  Si  en  ap- 
