386  M.  UOEK.  SUR  LES  COMETES  1860  III  , 1863  I ET  1863  VI. 
origine  ; ce  serait  soutenir , par  conséquent , la  naissance  simultanée 
de  ce  système  et  de  ces  comètes.  Pour  moi,  j’attribue  à ces  astres 
un  caractère  primitivement  errant.  Voyageant  à travers  l’espace, 
ils  se  meuvent  d’une  étoile  à une  autre,  pour  de  nouveau  quitter 
celle-ci,  à moins  qu’ils  ne  rencontrent  un  obstacle  qui  les  force 
à rester  dans  sa  sphère.  Au  voisinage  de  notre  Soleil,  Jupiter 
a été  un  pareil  obstacle  pour  les  comètes  de  Lexell  et  de  Brorsen , 
et  probablement  pour  la  plus  grande  partie  des  comètes  périodi- 
ques ; le  restant  de  celles-ci  est  sans  doute  redevable  de  ses  or- 
bites elliptiques  à l’attraction  de  Saturne  et  des  autres  planètes. 
En  général,  les  comètes  nous  arrivent  donc  de  l’une  ou  de 
l’autre  étoile.  L’attraction  de  notre  Soleil  modifie  leur  orbite, 
comme  l’avait  déjà  fait  chacune  des  étoiles  dont  elles  ont  traversé 
la  sphère  d’action.  On  peut  poser  la  question  de  savoir  si  elles 
arrivent  à l’état  de  corps  isolés  ou  bien  réunies  en  systèmes.  C’est 
cette  question  ' que  j’ai  entrepris  d’examiner.  Depuis  quelque  temps 
déjà  j’avais  senti  la  vérité  de  la  proposition  suivante: 
Il  y a dans  V espace  des  systèmes  de  Comètes , qui  sont  dissous 
par  r attraction  de  notre  Soleil,  et  dont  les  membres,  sous  forme 
de  corps  isolés,  atteignent  le  voisinage  de  la  Terre  durant  un  laps 
de  plusieurs  années. 
Pour  établir  cette  proposition,  nous  devons  montrer: 
Premièrement,  que  certaines  comètes  se  sont  trouvées  jadis 
rapprochées  l’une  de  l’autre,  à une  grande  distance  du  Soleil  ; 
Secondement , qu’elles  composaient  un  système  et  n’avaient  pas 
été  réunies  par  le'  hasard. 
2.  Le  premier  de  ces  deux  points  nous  conduit  à rechercher 
s’il  y a eu,  à un  moment  donné,  plusieurs  comètes  se  trouvant 
non- seulement  dans  la  même  direction , mais  aussi  à des  distances 
presque  égales  du  Soleil. 
L’équation  polaire  de  la  parabole  peut  être  écrite: 
cos  0 = - — 1 , 
r ^ 
où  l’on  voit  que,  r croissant  jusqu’à  l’infini,  cos  0 tend  vers  — 1 
et  B lui-même  vers  180®.  Nous  pouvons  donc  dire  qu’en  entrant 
