DES PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES. 
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tout comme les cas précédemment considérés, une pression 
croissante à mesure qu'on se rapproche de la sphère. Les par- 
ticules (1) ne peuvent pas se mettre plus près de la sphère ; les 
particules (2) en sont à une petite distance et cherchent à repousser 
les premières; mais comme celles-ci sont dans l'impossibilité de 
céder, les particules (2) restent à cette distance. Les conditions 
sont analogues entre (2) et (3), etc. 
De même que les couches (2) et (3) etc. tendent à se rap- 
procher de la sphère , de même la sphère tend à se rapprocher 
de ces couches. Mais elle en est pareillement empêchée par la 
couche (1). En outre, à la distance où elle se trouve au-dessous 
de la surface , la sphère est attirée de tous les côtés avec une 
force égale. Elle ne pèsera donc pas plus que s'il n'y avait aucune 
attraction entre elle et les particules liquides. Toujours , bien 
entendu , dans le cas oii le liquide n'acquiert pas une densité plus 
grande par cette compression. 
Généralement, toutefois, on admet que la densité augmente 
par l'effet de l'attraction. Supposons qu'il en soit ainsi , et appe- 
lons a la densité moyenne de la couche BC, cette densité étant 
rapportée à celle du liquide ambiant, prise pour unité. La masse 
comprise dans la sphère M C est alors attirée vers le bas par 
une force égale à 
IttMB'i^ + - 7r(MC' — MB')« 
3 3 
((5 est la densité de la sphère) , 
et repoussée vers le haut par une force égale à 
3 
Le poids nécessaire pour la tenir en équilibre est donc 
^7r(MB' 1^ + 3^' « — ÏB' « — M^') • • • • (3)' 
Si le liquide n'est pas comprimé , on a a = 1 , et le poids néces- 
saire pour soutenir la sphère est 
^7r(MB' — MB') (4). 
