28 p. M. HERINGA. CONSIDÉRATIONS SUR LA THÉORIE 
Comme la relation entre l'attraction et la distance est encore 
inconnue , il me paraît que par la voie actuelle , c'est-à-dire au 
moyen des tubes capillaires , on n'obtiendra provisoirement pas 
de résultats mathématiques ayant quelque valeur pratique. 
Les expériences avec les plaques adhésives se prêteraient 
mieux à cette recherche, si elles n'avaient pas un défaut, pro- 
venant de ce que ces plaques ont nécessairement un bord. Repré- 
sentons-nous une plaque adhésive infiniment grande, posée sur 
la surface d'un liquide. S'il était possible de mesurer la force 
nécessaire pour détacher cette plaque du liquide, on pourrait en 
conclure l'attraction par unité de surface , puisque cette attrac- 
tion est évidemment perpendiculaire à la surface de la plaque. 
Mais, dans la réalité, la plaque est de dimensions finies, et 
alors les bords peuvent avoir une grande influence ; l'attraction , 
près de ces bords , n'est plus normale à la surface de la plaque , 
mais s'exerce suivant différentes directions. 
Tenir compte de ces différentes directions ne servirait de rien , 
vu notre ignorance au sujet de la relation dont il a été question 
plus haut. 
Les expériences que M. Wilhelmy ^ ) a faites sur des corps en 
partie immergés me paraissent plus propres à conduire au but. 
Avant d'en rappeler les résultats , je veux toutefois considérer 
le cas d'immersion totale d'un corps de forme très simple , la sphère. 
Soit MB (fig. 12) la section de cette sphère suivant un grand 
cercle. Représentons-nous la sphère (elle est suspendue au plateau 
d'une balance) plongée à une profondeur telle que sa distance 
à la surface du liquide soit plus grande que le rayon d'activité. 
Soit B C ce rayon. Les particules de la première couche sont atti- 
rées avec le plus de force. La seconde couche est attirée un peu 
moins fortement et presse sur la première. De même , chacune 
des couches suivantes, jusqu'à la dernière, qui se trouve à la 
distance B C de la surface , est solKcitée vers la paroi de la sphère 
avec une force successivement décroissante. Nous avons donc, 
') Pogg. Am., t. CXIX, p. 177, et t. CXXII, p. 1. 
