DES PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES. 27 
paroi ; mais la pesanteur ne cesse pas d'agir , n'est contre-balancée 
par rien et fait mouvoir le globule le long de la surface. 
Nous ayons supposé jusqu'ici que la paroi était une surface 
plane. Si nous admettons maintenant que la paroi soit courbe et 
ait sa concavité tournée vers le liquide, il est clair que l'attrac- 
tion de cette paroi augmentera avec la courbure. Ce cas se pré- 
sente lorsque nous introduisons un tube capillaire dans la masse 
de globules. Soit (fig. 11) une section menée par l'axe du tube 
capillaire, et admettons que l'attraction sensible s'étende à la 
distance HL = GrK. Au liquide situé au-dessus de GrH s'appli- 
quent alors les considérations exposées plus haut; seulement, 
l'attraction vers la paroi est plus forte et décroît rapidement 
vers l'axe du tube , où elle est nulle , attendu que là les actions 
des différents côtés du tube se font équilibre. Au centre le liquide 
se maintiendra donc à la hauteur ordinaire, tandis qu'à partir 
de ce point les surfaces d'équilibre se relèveront ou s'abaisseront 
vers la paroi. 
Mais si nous considérons une particule placée au-dessous de G H , 
nous n'obtenons pas un état d'équilibre. Prenons , par exemple , la 
particule p , située sur l'axe ; elle est attirée plus fortement dans 
les directions K et L que dans les directions opposées , parce que 
nous supposons l'attraction du tube plus forte que celle du liquide. 
Comme p se trouve précisément sur l'axe , elle sera attirée avec une 
force égale vers K et vers L , d'où il résulte que dans la direction 
perpendiculaire à l'axe , les composantes seront égales et opposées , 
tandis que parallèlement à l'axe elles seront égales et dirigées 
dans le même sens , de sorte qu'elles tendront à mouvoir la par- 
ticule dans cette dernière direction. Les particules situées en 
dehors de l'axe conserveront de même une résultante dans la 
direction de l'axe, et il devient ainsi manifeste qu'à l'extrémité 
du tube naîtra une pression, qui refoulera le liquide devant 
elle, tout juste jusqu'à ce que cette force soit équilibrée par la 
pesanteur du liquide soulevé. 
L'ascension effective ne dépend donc pas de la courbure de 
la surface, mais de l'action de l'extrémité inférieure du tube. 
