26 p. M. HERI^GA. COXSIDÉRATIO>'S SUR LA THÉORIE 
en deçà de la limite a à partir de la surface et en deçà de la 
limite a à partir de la paroi. Ici la pression , dans la dii'ection 
vers la paroi et vers la surface , croîtra ou décroîtra encore davan- 
tage: cela dépendra du lieu que la particule occupe par rapport 
à Taxe des x et à celui des z. Il s'agirait donc d'introduire cette 
condition dans l'équation (2). Mais, comme nous n'avons pas la 
moindre donnée concernant la manière dont la pression varie dans 
cette partie du liquide , nous n'essayerons pas de modifier l'équa- 
tion (2) en ce sens ; nous remarquerons seulement que la pres- 
sion dans cette partie n'exerce nullement . sur le liquide ambiant , 
l'influence qu'on lui attribue ordinah-ement. En dehors de cette 
partie, tout se passe comme nous l'avons exposé plus haut; on 
peut se représenter cette partie comme se plaçant en équilibre 
et sous l'influence de la paroi, et sous celle de la masse Liquide 
ambiante , et sous celle de sa propre attraction : sa pesanteur seule 
se fait sentir aussi à toutes les couches sous-jacentes. Plus loin 
nous dirons quel effet peut produire cette pesanteur. La couche 
superficielle enveloppe donc simplement la surface sous-jacente , 
convexe ou concave . de pression constante. 
De ce qui précède, nous pouvons tirer les conclusions suivantes : 
1°. A l'intérieur de la masse de globules se produit , par suite 
de leur mutuelle attraction , une pression constante. 
2'. Dans la couche superficielle, cette pression diminue. 
3^. Dans la couche située près de la paroi , cette pression 
augmente ou diminue. Par suite . la masse aura près de la paroi 
une surface concave ou convexe. 
4r'. Rien n'autorise à croire que la pression , née de l'attraction 
mutuelle dans la couche supérieure, se transmette aux autres couches. 
5^. La courbm-e des surfaces de pression constante ne s'étend 
pas plus loin que la limite d'influence de la paroi. 
6°. La paroi verticale seule n'est pas capable de tenir relevée 
la masse de globules. 
Pour mettre ce dernier point en évidence, il n'y a qu'à sup- 
poser que dans la figure (9) la particule (1) se trouve seule près 
de la paroi ; elle est alors pressée perpendiculairement contre cette 
