DES PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES. 
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nous voyons que les surfaces de pression constante ne sont pas 
horizontales; mais, puisqu'on a 
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on en conclut que, tant que j qp {x) dx est positif, z est, pour 
une même valeur de p , plus petit ; la surface de pression con- 
stante est donc infléchie vers le haut. Si au contraire J q {x) dx 
est négatif, z est plus grand; la surface est alors infléchie vers 
le bas , et c'est ce qui arrivera pour les liquides dont l'attraction 
sur eux-mêmes est plus forte que celle de la paroi sur le liquide. 
On obtient ainsi une idée nette de la forme des différentes 
couches de pression constante , jusqu'à la couche superficielle. Il 
est clair aussi que, pour cette partie de la paroi, il ne peut y 
avoir de variation de pression qu'en deçà de la distance à laquelle 
cette pression agit. L'expression J q {x) dx devient constante 
au-delà de la distance a, égale au rayon d'activité de la paroi. 
Passons maintenant à la partie de la paroi qui est située vers 
le haut du liquide; nous trouvons ici une combinaison des deux 
cas précédents. L'équation (1) devient alors 
dp ■= Q qi (x) dx -\- Q qj (z) dz + o gdz (2) 
Cette équation est parfaitement exacte avant l'ascension du 
liquide; mais il est clair qu'il faudra encore y ajouter un terme 
lorsque le liquide aura été soulevé. Pour nous en rendre compte , 
considérons de nouveau la figure (7). En supposant que A soit 
la paroi latérale, les particules ^ et y tendront à repousser 
«, et celle-ci ne pouvant céder vers le bas, sera refoulée vers 
le haut ; de même , mais avec moins de force , / tendra à écarter 
(5. Lors donc que l'attraction de la paroi est la plus forte, la 
surface du liquide sera concave au voisinage de la paroi. Soit 
figure (10) la représentation de la partie du liquide qui se trouve 
