24 p. M. HERIXGA. CONSIDÉRATIONS SUR LA THÉORIE 
A cette intégrale doit encore être ajoutée une constante, qui 
comprend la pression naissant des forces dirigées suivant X et Y. 
Dans les deux cas , aussi bien à l'intérieur du liquide qu'à la 
surface , la pression dépend seulement de z ; les surfaces de pres- 
sion constante sont donc horizontales. 
Considérons maintenant une partie du liquide située près de 
la paroi latérale du vase. Nous supposerons cette paroi, A (fig. 9) , 
parfaitement plane et ayant une position verticale. La direction 
X est perpendiculaire à la paroi. Prenons d'abord, sur cette 
paroi, une portion qui soit à une distance de la surface ou du 
fond plus grande que a. Admettons , en outre , que la paroi attire 
le liquide plus fortement que les parties de celui-ci ne s'attirent 
entre elles. 
La pression qui existe entre (1) et la paroi sera beaucoup 
plus forte que celle qui règne entre deux particules liquides à 
l'intérieur de la masse ; la première comprend la pression entre (2) 
et la paroi et la pression entre (3) et la paroi, lesquelles sont 
toutes les deux plus fortes que si A était aussi une partie du 
liquide. Nous voyons donc que la pression augmente dans la 
direction de la paroi. 
La pression suivant le plan YZ reste la même, mais dans 
les directions comprises entre ce plan et la direction X la pres- 
sion varie. Les composantes de cette pression dans le plan Y Z 
varient aussi; dans un même plan YZ, toutefois, la pression 
est constante. Dans l'équation (1) on a donc Y =r 0 et Z = ^; 
mais X est une fonction {x) ^ qui s'annule à une distance égale 
au rayon d'activité de la paroi. L'équation devient donc 
dp = Q cp (x) dx Q g d z, 
ou 
p z= Q g z -h Q j (p (x) dx. 
Cette intégrale doit être complétée par une constante prove- 
nant de la pression qui existe dans le plan YZ. 
Comme la variation de la pression ne dépend plus de z seul, 
