DES PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES. 23 
(4) et (5) est donc la somme de toutes ces pressions. Nous pou- 
vons nous représenter de la même manière la pression entre tous 
les globules et dans toutes les directions. 
Si nous déterminons l'équation (1) pour ce cas, on a encore 
X et Y = 0 , par conséquent di^zzig q dz\ cette équation , étant 
intégrée, donne 
jp g Q z -\- c. 
La constante c indique la pression constante qui, d'après ce 
qui précède, doit régner partout à l'intérieur du liquide. 
Supposons maintenant que la figure (8) représente une rangée 
de globules normale à la surface de la masse des globules , et 
séparée de la paroi du vase par une distance plus grande que 
le rayon d'activité a de cette paroi; le globule (1) est donc situé 
à la surface. La pression est restée la même entre (4 et 5) et 
(3 et 4) , mais non entre (2 et 3) ; ici manque la pression qui 
pourrait être exercée sur (3) par l'attraction d'un globule placé 
au-dessus de (1); entre (1 et 2), ne subsiste plus que b pres- 
sion qui s'exerce entre (1 et 2) , (1 et 3) et (1 et 4). Nous 
voyons donc que dans la direction de la surface la pression 
diminue, ou qu'à partir de la surface elle augmente jusqu'à 
la pression constante trouvée ci-dessus. La pression dans le 
plan horizontal reste la même que précédemment, mais dans 
les directions comprises entre le plan horizontal et la verticale 
la pression n'est plus la même ; celle-ci diminue , et par consé- 
quent ses composantes dans les directions X et Y diminuent 
aussi. Il est évident , toutefois , que pour une même couche cette 
pression est encore constante, et que par suite X et Y sont 
nuls dans l'équation (1). Comme d'ailleurs, dans cette couche 
superficielle , Z comprend , outre g , un terme (jp {z) , — qui est 0 
pour une distance de Z égale au rayon d'activité, — l'équa- 
tion (1) devient 
dp = {g Q-\- Q(p{z))dz, 
ou, après intégration, 
p=g QZ-h Q \cp{z)dz. 
