DES PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES. 
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mince n'est plus comprimée que par le poids de l'atmosphère. 
Bien que la couche superficielle ne soit pressée que par l'at- 
mosphère , il y a pourtant compression , par conséquent tendance 
à vaincre cette pression, mais il n'y a pas d'attraction. 
Tout est clair dans cet exposé , sauf ce qui concerne la force 
à laquelle est attribuée la capillarité ; on ne comprend pas com- 
ment celle-ci doit être conçue, pourquoi la capillarité dépend 
seulement d'une partie de la résultante. Poisson dit qu'il y a 
deux forces en jeu, une répulsive et une attractive; il se peut 
que l'une des deux soit prépondérante, mais on n'a pas le droit 
de ne considérer qu'une partie de la force, lorsqu'on veut déter- 
miner l'état total. Or c'est ce que Poisson a fait, évidemment 
pour expliquer une chose qui autrement serait inexplicable, 
comme nous allons le voir. 
Yoici , en effet , comment Poisson parvient à l'équation d'équilibre 
d'un liquide. 
Il détermine d'abord la force qui agit sur une colonne liquide 
cylindrique 0 E (fig. 6) , dans la direction du cylindre , de section 
infiniment petite , qui est perpendiculaire au plan C 0 D tangent 
en 0. La section étant œ , il représente cette action par N w. 
N se compose de deux parties ; l'une est l'action du liquide situé 
au-dessus de C 0 D , il la nomme K ; l'autre est l'action du 
liquide situé entre C 0 D et A 0 B , il la nomme — ; si cp (r) 
désigne l'attraction entre deux unités de masse à la distance r, 
et Q la densité du liquide, il trouve 
2 
2 
,00 
et |U=: 
l et X étant les rayons de courbure de 
la surface et 
par conséquent 
2* 
