DES PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES. 
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parties , savoir , celle 
d'une sphère Q 0 P et celle du ménisque 
I 0 Q P K ; nommant donc S l'action de la sphère , et remarquant 
que le ménisque sollicite la colonne de bas en haut, avec une 
force égale à ?, on a 
d'où il suit que l'action d'un corps limité par une surface sphé- 
rique, sur une colonne liquide intérieure, est exprimée par 
K -j- - . En partant de ce résultat , Laplace arrive ensuite , par 
h 
la considération d'un ellipsoïde osculateur, à la formule connue 
de la pression à la surface d'un liquide, suivant que cette sur- 
face est convexe ou concave : 
En vertu de la pression ainsi augmentée ou réduite , le liquide 
serait alors déprimé ou soulevé. 
Ce raisonnement de Laplace, que nous avons reproduit sans 
y rien changer , offre le grand défaut de ne pas indiquer jusqu'où 
s'étend la petite colonne liquide qu'on considère. Dans le cas 
précédent , où cette colonne était supposée extérieure à la sphère , 
sa grandeur importait peu, puisque l'attraction ne s'exerce que 
jusqu'à une très petite distance. Mais dans le cas traité en der- 
nier lieu , il est facile de voir que la longueur de la colonne doit 
être précisée. Si nous admettons, par exemple, qu'elle s'étende 
aussi loin que le liquide lui-même , nous . arrivons à un résultat 
tout différent. Observons d'abord que tout ce qui se trouve en 
dehors de la sphère appartient au ménisque. Menons maintenant 
le plan K' 0' 1' , parallèle à K 0 I et tangent à la sphère au point 
0'; l'action de la partie du ménisque comprise entre les deux 
plans est alors, sur la colonne 00, =z 0, et sur la colonne 
au-dessous de K'OT, = — , de bas en haut ; l'action de la partie 
h 
S — - =:K,ouS=:K + - 
h ' 'h 
h 
