12 p. M. HERINGA. CONSIDÉRATIONS SUR LA THÉORIE 
l'abri de reproche. On ne peut donc tirer de cette théorie la 
preuve concluante de la pression qui se produirait à la surface 
du liquide ; car il reste encore maintenant à rendre pratique le 
résultat que Laplace vient de trouver ; c'est-à-dire , à l'appliquer 
au cas où la colonne liquide se trouve à l'intérieur de la sphère. 
Pour cela , voici comment Laplace s'y prend. Lorsque le rayon 
de la sphère devient infiniment grand , on a — = 0 ; K est alors 
h 
la force attractive entre une masse liquide à surface plane et une 
colonne liquide normale à cette surface ; — est donc l'action du 
ménisque , toujours pour le cas où la colonne liquide est exté- 
rieure à la masse. 
Figurons-nous maintenant (fig. 5) deux sphères égales, qui 
se touchent en 0. Soit 1 0 K un plan tangent aux deux sphères , 
et OS la colonne liquide. Le point q du ménisque inférieur agit 
sur la colonne 0 S , pour la soulever. En effet , si l'on construit 
le triangle isoscèle 0 q r , on voit que les actions du point q sur 
la portion Or de la colonne se neutralisent, tandis que par son 
action sur r s ce point tend à soulever le liquide , tout comme 
le fait un point q ' , placé de la même manière dans le ménisque 
supérieur I 0 M N K. 
Les deux ménisques agissent donc avec la même force pour 
élever le liquide de la colonne ; tous les deux , par conséquent , 
avec la force ^ . 
h 
Or, l'action qu'une masse indéfinie, placée au-dessus de 0 S 
et limitée par le plan I 0 K , exerce sur la colonne OS, est la 
même que celle d'une masse indéfinie placée au-dessous de ce 
plan; un point quelconque de la colonne est en effet attiré par 
les deux masses avec la même intensité, mais dans des directions 
opposées, puisqu'il reste en équilibre entre ces deux attractions. 
Si K exprime l'action de la masse supérieure, K exprime donc 
aussi l'action exercée sur cette même colonne, de haut en bas, 
par la masse inférieure. Mais cette action se compose de deux 
