8 p. M. HERIXGA. CONSIDÉRATIONS SUR LA THÉORIE 
Voyons maintenant comment Laplace parvient à la formule 
fondamentale de l'action capillaire. 
Il considère, à cet effet, un vase ABCD (fig. 4) rempli d'eau 
jusqu'en AB, et dans lequel plonge un tube de verre jSTMEF 
ouvert aux deux extrémités; l'eau s'élève jusqu'en 0 et sa sur- 
face prend la figure concave 0 M. Le point le plus bas de cette 
surface est en 0. D'après Laplace, l'action que le liquide placé 
au-dessous de KOI exerce sur OZ serait la même que celle du 
vase sur VK; et le ménisque MIOKN agirait de bas en haut 
sur la colonne OZ, de manière à soulever le liquide. Mais l'ac- 
tion exercée sur 0 Z par le liquide ambiant , et celle du vase sur 
Y K ne sont pas comparables ; car la première est nulle , suivant 
Laplace, et la seconde ne l'est pas, lorsqu'on fait par exemple 
coïncider Y R avec AD; en outre , ne doit-on pas se demander 
immédiatement pourquoi l'action du ménisque sur OZ n'est pas 
détruite par l'action de 0 Z sur le ménisque ? 
Par ce raisonnement sommaire, qui ne prouve rien, Laplace 
est donc amené a regarder la force soulevante du ménisque comme 
la cause de l'ascension du liquide. Pour calculer l'influence de 
la forme du ménisque, il détermine, de la manière suivante, 
l'action qu'une spbère exerce sur une colonne liquide reposant 
normalement sur la surface extérieure de la sphère. Soient r la 
distance du centre de la sphère à un point de la colonne attirée , 
u le rayon d'un feuillet sphérique dont du est l'épaisseur, & 
l'angle que le rayon u fait avec la droite r , et œ l'angle que le 
plan mené par les deux droites r et u fait avec un plan fixe 
passant par la droite r; l'élément du feuillet sphérique est 
2lov^ = U' dudœdd^ sin^. Si /"désigne la distance de cet élément 
au point attiré, nous avons aussi 
r'^ — 2 r u cos & -\- u^. 
Supposons , en outre , que la loi de l'attraction à la distance f 
soit représentée par la fonction cf (/"), dont la valeur devient 
insensible pour une valeur sensible de /"; l'action de l'élément 
