DES PHÉNOMÈNES CAPILLAIRES. 
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on a P C = rt et aussi P C = - a , il s'ensuit a' •=- a et 
de gravité commun des deux masses , en négligeant l'épaisseur du 
disque , on trouve qu'il est situé à une distance = 0,274 a à 
droite de P. Par la seule action moléculaire du liquide , le centre 
de gravité de la masse serait donc déplacé de la quantité 0,274 a ; 
car, dans l'état d'équilibre, le centre de gravité se trouve évi- 
demment en P. Mais il est impossible que le centre de gravité 
se déplace par l'effet de l'action moléculaire de la masse elle- 
même. Nous sommes donc ici en présence d'une erreur, erreur 
qui doit être cherchée dans la théorie elle-même, puisque l'ex- 
plication de l'expérience mentionnée repose entièrement sur 
cette théorie. 
M. Jamin donne, dans son Cours de phtjsique ^) ^ un résumé 
succinct mais très clair de la théorie. Je vais le transcrire ici , afin 
de mieux faire voir où réside , selon moi , l'erreur en question. 
„ Concevons une masse liquide terminée par une surface quel- 
conque X Y (fig. 3) , et étudions en particulier l'action exercée 
sur une molécule M placée sur cette surface; cette molécule 
sera attirée par toute la portion du liquide contenue dans une 
demi-sphère décrite du point M comme centre avec le rayon de 
l'attraction sensible, ce qui produira une résultante unique P, 
normale à la surface. Si la molécule considérée est dans l'inté- 
rieur, en M' , la portion active du liquide est contenue dans 
ABC, que l'on peut décomposer en trois parties par trois 
plans équidistants AB, PQ, A'B', parallèles à la surface AB. 
L'attraction e5j:ercée par A B P Q est détruite par P Q A' B', et 
tout se passe comme si la molécule n'était sollicitée que par 
le liquide A'B'C, ce qui donnera une force P' encore normale 
à la surface, mais moindre que P. Enfin, quand la molécule 
sera placée en M ' , à une profondeur plus grande , elle sera 
0 Tome I, p. 213. 
a' = — a. Si l'on calcule maintenant le centre 
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