82 
G. J. MICHAËLIS.-SUR QUELQUES CAS DE MOUVEMENT 
d 
dt 
d^. 
= 0, 
dt 
dt 
d 
~dJ~' 
dt 
dt 
dt 
= q 
dt^ ^' 
dt 
= 0. 
Et les équations du mouvement deviennent alors 
dt^u 
^3T_ _ 
dt^v ^iv 
dt^w ^ u 
.3T^9Y^ 
9^ 91^ 
P 
9T 9V 
9T 9T 
dtdl^ 9^ 
dt^q 
dt^r 9^ 
9^ 9r 
0» Oj? 
9^ 9*' 
9T_^9T 
dp 
9T 
J9 
9g 
M. 
. (31 
si, pour abréger, les composantes du couple sont représentée 
par L, M et M. Kirchhoff a intégré ces équations pour ui 
corps de révolution qui n'est soumis à l'action d'aucune force ^) 
Dans le cas général, l'intégration n'a pu être effectuée jusqu'ici 
Nous examinerons maintenant d'une manière spéciale le pro 
blême du mouvement simultané de plusieurs corps dans ui 
liquide. Il convient d'adopter alors un système de coordonnée 
ayant une position fixe dans l'espace. Si nous appelons v^ 
et w^ , etc. les composantes du mouvement du premier corps , e 
^2î^2î^^2î celles du second, un point quelconque du pre 
mier aura pour composantes de sa vitesse 
^ etc. 
•) Journal von Crelle, t. 71. 
