G. J. MICHAËLIS. SUR QUELQUES CAS DE MOUVEMENT 
9^12 
+ ^1 
9^12 
' 3^ 
9/ 
h», 
9Pi3 
9/ 
-h . 
-h ^2 
9 P2 3 
9/ 
+ 
où ,1 ,1 , 1 
' 3 ^ ' V ' 9« 9(5 ' 9/ 
En supposant, de plus, que toutes les vitesses soient con- 
stantes , on trouve sans peine que la force , qui agit sur la 
première sphère dans la direction de l'axe des peut être 
représentée ainsi: 
= -l(u, 
9«\ 
9« '9/5 9/ 
+ u, ^-lll + V, ^ + IV, + etc. \ . . (36) 
9« 9p 9/ / 
Cette force est complètement indépendante du mouvement du 
premier corps. Des formules analogues s'obtiennent pour les autres 
composantes des forces. Lorsqu'il n'y a que deux corps sphéri- 
ques , la force que l'un d'eux exerce sur l'autre (voir Kirchlioff, 
à l'endroit cité) a la même grandeur , mais en sens opposé , que 
la force avec laquelle une molécule magnétique placée au centre 
de la première sphère agit sur une molécule semblable placée 
au centre de la seconde; les axes magnétiques sont alors paral- 
lèles à la direction du mouvement du premier corps, et les 
moments magnétiques sont égaux au produit de la vitesse de 
ce corps par les quantités 
In In 
Va et E!V3 
