J. A. C. OUDEMANS. THÉORIE DE LA LUNETTE, ETC. 111 
autres propriétés de cette lunette; c'est pourquoi je prends la 
liberté de donner ici ma solution. 
Nommons (pof^i^^^i distances focales des trois lentilles, 
e la distance de la première lentille ou objectif à la lentille du 
milieu^ alors la distance de la lentille du milieu à la troisième 
lentille ou oculaire sera a — e. 
La distance focale d'une lunette étant infinie, nous avons 
l'équation : 
f= ^0<Pl^2 =00,1)(1) 
c'est-à-dire, en nommant le dénominateur N, 
]>^z=:q)Qçp^-^q)Q(p^-\-(f^q)^—a(cpQ-\r(p^)-\-e{(pQ—(p.^+a—e)=zO, (2) 
première équation entre les quatre inconnues (jp^ , (]p, , cp^ et e. 
La condition qu'un très petit déplacement de la lentille du 
milieu ne nuise pas à la précision des images , donne pour seconde 
équation 
^— =<jPo — (]P2 — 2^ = 0, (3) 
d e 
d'où l'on tire 
^ = ^(<Fo — q^2-^a) (4) 
et 
cpQ — (jp2 -h ce — e = e. 
Substituant la dernière dans l'équation (2), nous aurons 
<^P0 <Pl + <]P0 <jP2 + (?'2 — ^ ((jPo + <]Pl) + = ^ • • (5) 
Pour trouver e , nous y substituerons la valeur de a , tirée 
de (3) , ce qui donne 
c'est-à-dire : 
k-((Po +2(p,)| l^-qpol =0, 
') Gavarret, Des images par réflexion et par réfraction, p. 140, corrigé par 
M. H. Snellen, dans sa description du Phakomètre, Maandblad voor natuur- 
wetenschappen , 7e Année, no. 2. 
