132 J. A. C. OUDEMANS. THÉORIE DE LA LUNETTE 
11. DÉDUCTION PLUS SIMPLE DES ÉQUATIONS PRINCIPALES 
DU PROBLÈME. 
Les deux formules: 
6 = (jPo + 2g)i , 
a — e = (jp2 -|-2qpj, 
dont on tire aussi: 
a=:(po -h 4 (jpi 4- (jP2 , 
auraient pu être trouvées par un raisonnement très simple, car 
en considérant les lentilles comme positives , les rayons incidents 
parallèles, après avoir passé à travers l'objectif , se réuniront dans 
son foyer F. De là ils divergent vers la lentille du milieu, et 
après l'avoir passée ils se réunissent dans le foyer F', qui sera 
le foyer conjugué de F. De là ils divergent encore vers l'oculaire , 
qu'ils quittent parallèlement à l'axe. Donc F' est aussi le foyer 
de l'oculaire, comme F est le foyer de l'objectif. 
Si en déplaçant un peu la lentille du milieu, la netteté des 
images ne doit pas en souffrir, il faut qu'il n'y ait aucun chan- 
gement dans la distance des deux foyers conjugués F en F', ce 
qui , comme on sait , n'est le cas que lorsque leur distance de la 
lentille moyenne est 2 j et que leur distance mutuelle est 4 (jp j . 
Les deux équations : 
e = (jPo +2(jp,, 
a — e z= q)^ 4-2(]pj, 
s'en déduisent immédiatement. 
§12. SOLUTION PLUS SIMPLE, EN NÉGLIGEANT LE DÉPLACEMENT 
DE l'objectif ou DE l'oCULAIRE. 
Quand la lentille du milieu occupe sa position originale ou 
moyenne , la première image n'est ni agrandie ni réduite par cette 
lentille, le grossissement de la lunette est donc égal à — ^ . Mais 
