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J. A. C. OUDEMAÎ^^S. THÉORIE DE LA LUNETTE 
En y substituant e^cp^ -\-2cp^^ on aura 
-, qp2 (qPo + (]Po qP2 + ( jPi (]P2) 
y • 
Dans les trois solutions données plus haut , ces deux quantités 
sont négatives, savoir 
x-= — S6,7 — 29,7 — 9,2, 
= — 75,5 — 122,1 — 283,7, 
il ne faut donc pas mettre de diaphragme du côté de l'œil. 
Mais , en général ^ x et y seront négatifs. En effet , en prenant 
d'abord la lentille du milieu positive, nous avons 
^=:2(jC', + (]Po =(]p, — cp^. 
Mais~(]p, — cpQ est négatif, donc e <Ccp^. Les rayons partant du 
centre de l'objectif divergent donc après avoir traversé la lentille 
du milieu, et par conséquent y sera négatif. 
Des rayons divergents traversant une lentille négative diver- 
gent encore davantage, l'oculaire est négatif; il n'y a donc pas 
d'image réelle derrière l'oculaire. 
Considérons à présent la deuxième construction de la lunette 
pancratique , à lentille du milieu négative. Les rayons conver- 
gents , dessinés dans les figures , entre l'objectif et la lentille du 
milieu , deviennent divergents après avoir traversé celle-ci ; et 
leur degré de divergence est précisément tel qu'après avoir tra- 
versé l'oculaire , ils quittent la lunette parallèlement à l'axe. 
Mais les rayons qui partent du centre de l'objectif sont diver- 
gents ; après avoir traversé la lentille du milieu , leur divergence 
est augmentée , et est toujours plus forte que celle des rayons 
dessinés dans la figure , et en considérant qu'après avoir traversé 
l'oculaire , ces derniers rayons sortent parallèles entre eux , nous 
en concluons que les premiers seront , en sortant , des rayons 
divergents. 
