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C.  H.  C.  GRINWIS.  LA  CHARGE  DOUBLE  D’üNE 
d’une  surface  fermée  en  un  point  extérieur  placé  à une  dis- 
tance r de  la  surface  ds^ 
dn  r dn  / 
ds 
(I) 
où  n indique  de  nouveau  la  direction  de  la  normale  extérieure, 
et  où  l’intégration  s’étend  sur  la  surface  entière. 
En  mettant  cette  équation  sous  la  forme 
— — — d ^ 
Vu  — 
on  voit  que  le  potentiel  de  la  masse  est  égal  au  potentiel  de 
deux  charges  réparties  sur  la  surface,  à savoir:  1°  une  charge 
IdY  V 
à densité  — , 2®  une  charge  double  à moment 
4:  Tt  d 71  4 TT 
La  masse  m peut  donc,  quant  à son  action  sur  un  point  de  . 
la  surface  ou  sur  un  point  extérieur,  être  remplacée  par  ces 
deux  charges. 
Les  charges  doubles  se  présentent  deux  fois  dans  la  physique , 
d’abord  comme  charges  doubles  électriques , au  contact  de  métaux 
hétérogènes^),  puis  une  seconde  fois  dans  l’électro-dynamique , 
comme  charges  doubles  magnétiques;  car  on  sait  qu’un  courant 
électrique  fermé  peut  être  remplacé  par  une  charge  double  ma-* 
gnétique  de  la  surface  limitée  par  le  courant.  Maintenant,  et 
c’est  là  un  fait  des  plus  remarquables,  s’impose  à son  tour  la 
notion  de  matière  négative.  Dans  le  cas  qui  nous  occupe,  nous 
avons  affaire  en  effet  à une  troisième  espèce  de  charge  double, 
celle  de  7nasses  positives  et  négatives.  La  considération  des  charges 
doubles  s’introduit  donc  en  général  dans  la  théorie  de  l’attrac- 
4ndn 
ds  -i 
(L  (^\ 
J 4 7T  \ d,n  J 
ds 
a. 
) Neumann,  loc.  cit.,  p.  118 — 120. 
) Helmholtz,  Poyg . Am.,  t.  89. 
