DISTRIBUTION  CENTROBARIQUE  DE  MASSE. 
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et  par  suite 
^ maf^  1 1 afcoscp-{-X^ 
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= — — a fcos  œ — P — ■ -h  2 a f cos  ai  | 
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+ P-2P)  s/{a^  +f~2af)) 
f — a . 
.(10) 
m [ P — I 
z=  — — -j-  a 
2fi^{a^-p)  \ 
Q = 'P. 
de  sorte  que  sur  le  segment  B A B'  est  étendue  la  quantité  de 
matière 
__m  fa  — \/  (ff.2  — P) 
^0  2 V f 
Lorsque  le  point  C se  rapproche  de  O,  et  par  conséquent  f 
de  zéro,  la  quantité  5 vertu  de  l’éq.  (11)  peut  se 
mettre  sous  la  forme 
1 \ P 1 r . ^ ) 
— {—  — 1—  etc.  1 5 
2a  16  ^ 
diminue  également  La  charge  nulle  disparaît,  comme  on  pouvait 
s’y  attendre,  lorsque  C est  arrivé  en  O. 
En  résumé  , on  voit  donc  que  la  charge  capable  de  remplacer 
une  masse  m concentrée  en  un  point  excentrique  C est  égale 
à la  distribution  centrale  de  cette  masse , augmentée  de  la  charge 
nulle  qui  a pour  densité 
m f a cos  (f  — f 
Qo  — ;; ; • — 
4i7Tp^  a P 
Archives  Néerlandaises,  T.  XV. 
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