3 
fdV") |dV] fd 2 s""} 
\Wi = \dej + ldt* y 
Men nu är äfven, tili följe af vår antagna 
hypothes, den accelerations -kraft, h varmed s" 
genomlöpes till den b var med s genomlöpes, som 
m till i ; äfvensom ock den accelerationskraft 
hvarmed f" genomlöpes till den bvarmed s' ge- 
nomlöpes, som n till i ; alltså 
l de j 1 
— >.-=/»: i , ocu 
<ft 2 J 
följaktligen blifver 
1^ 2 J r 2 l <ft 2 J 
samt ändtligen |_j = ___~ 
§ 2. 
För att använda detta på problemet om pla- 
nitära rörelser, antagom i allmänhet CA^h.a^ och 
vinkeln CAT= då nemligen AT är den direc- 
tion i b v ilken den antagna kroppen utgår ifrån 
A med en projections hastighet hvarmed den på 
en centesimal tids secund skulle genomlöpa en 
rät linea=c.<2. Vidare, att NAMHL är den tra- 
jectoria som härvid kommer att beskrifvas, M en 
indefinit punkt uppå denna, för hvilken vinkeln 
ACM=(p, CM^r.a, CP^x.a, PM=y.a J hvarvid 
nemligen CPM är en rät vinkel; ändtligen att 
a). a är den räta linea som i tangentens direction 
uti punkten M skulle genomlöpas på en tids se- 
