443 
och för det andra, motsvarande Hyp. (Il): 
(2) . . i/=^a7-l,52ir't/ + 81,28^=1,90?'- 154,3007, 
/3=39«, N=6891; 
cla /3 betecknar den vinkel, som ly-axeln, hvilken 
tillika är asymptot till hyperbola anguinea, gör 
med iibrösa genomgången, och iV, såsom föint, be- 
tyder osci nationernas antal. Se Pl. XXIV fig. 2. 
En anmärkningsvärd omständiohet, och som 
straxt faller i ögonen — sePl. XXIV fig. 3 — är den, 
att de båda systemerna hafva till de föreoåendeaf 
l:sta ordningen ett föränd radt läge. Medelliiiien till 
den vinkel, de båda byperblarnes y-axlar ( = 6t/a?)göra 
med h varandra, gör enligt föregående tabell 53^58' 
eller för skifvan N:o 3 54^18' med den fihrösa^Q- 
nomgången; medellinien åter till kurverna (1) och 
(2) gör 49^1 med samma yta; det sednare syste- 
met har således vridit sig hela 5°, ehuru i mot- 
satt led mot den, hvari de optiska axlarne röra 
sig vid upphettning. Huruvida denna omständig- 
het är af analog natur med den splittring af de 
optiska elasticitets-axlarne, som förefinnes hos gip- 
sen, kan blott en analytisk behandling af dessa 
fenomen afgöra; säkert ar emellertid, att axlarne 
till de olika slagen af klangfigurer icke sammanfalla, 
hvilket vi skola finna ytterligare bekräftadt, då fråga 
blir om klangfigurer, hörande till andra klassen. 
Det antal oscillalioner, som motsvarar nodli- 
nierna (1) och (2), synes äfven stå i enkelt för- 
hållande till de motsvarande byperblarnes oscil- 
lationstal, man får nemligen 
N 
— 2,1954 = V i det närmaste, 
och ^ 
1^ = 2,3957 = V circa. 
