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ove l'integrazione essendo fatta come se ti fosse costante, /'(^) è una funzione ar- 
bitraria della sola rj. 
Nota la funzione W, la prima delle (13) determina la funzione delle forze 
(17, V = ^=,(.)+-y^(E4-,*. 
Per avere finalmente la tensione, si ha dalla (6) , ricordando che ~ (?; costì) =: 0 , 
DT D , , DV co Sw* 
X- — to ^(v cos 6) — — -r: — 
= to — («cose) — r— , 
ed integrando: 
(18) T = ws~ (vcose) — (v + -|- w*sen-e^ + (0 , 
dove y,(0 6 una funzione arbitraria del tempo. 
La velocità di scorrimento essendo data, nel secondo membro tutto è noto. 
Casi particolari. Supponiamo: 
(19) vcosb = cosi =C , C4iO . 
In tal caso si ha 
(20) a = C< , 
e per conseguenza 
(21) ■t\ = Ci-\-s , & = Ct — s. 
Sostituendo queste espressioni di tq ed £ nelle (15), (17), (18) otteniamo la 
velocità trasversale, la funzione delle forze e la tensione. 
Se inoltre si suppone che il filo mobile sia il meridiano di una superficie di 
rotazione e che la velocità di spostamento sia costante ed eguale a K, allora la E 
sarà funzione della sola iq, e posto E = (p(tq), si ha dalla (15) 
(22) u*sen-e = K-9(t)) = K-(p(C< -f s) , 
e dalla (17) 
(23) y =f(Ct-\-s) + '^' (Ct-s)^\Ct + s) . 
Finalmente la (18) dà, tenendo conto che -^(»cosO) = 0, 
(24) T = -(v+^ fWe) +rM • 
Se C = 0, cioè se ?;cosO=:0, la (10) diviene illusoria, e quindi le formolo 
che abbiamo trovato nell'ipotesi di C diverso da zero non sono più applicabili. 
