raggiunse l'altezza di circa 29000 piedi (circa 9000 metri). Benché rimontino al 1862, 
tali osservazioni sono le migliori ch'io conosca, ma non se n'è ricavato, ch'io sappia, 
lutto il fruito che possono dare. Il S.* Robert si è bensì occupato di esse, ma solo per 
dedurne che la densità dell'aria decresce uniformemente col crescere delle altezze *). 
Tale legge, od ipolesi, ha il merito della semplicità, ma è assai meno prossima al vero, 
di quelle che derivano dalle formolo barometriche diLaplaceedi altri. La formola di 
Laplace suppone, è vero, che la lemperalura decresca più rapidamente che non cre- 
scano le altezze, mentre le osservazioni di Glaisher hanno dimostrato il contrario; 
ma se si costruiscono le curve che hanno per ascisse le altezze, e per ordinale le perdile 
di temperatura, si trova che la curva derivala dall'ipotesi del S.* Robert si allontana 
dalle temperature osservate, molto più della curva di Laplace (vedile tavole annesse). 
La curva di S.* Robert dà inoltre una temperatura minima, e questo minimo non cade 
già ad altezze inaccessibili, ma solo a 6400 m., sicché un pallone elevandosi dal suolo 
con 20°. C dopo aver raggiunto a circa 6400 m. la temperatura minima di — 33°.C, tro- 
verebbe a poco più di 10000 m. la stessa temperatura della partenza, e un po' prima 
di 12000 m. quella di 100°. — A 13442 m. la temperatura diviene inQnita. 
la questa memoria noi diamo due formolo che legano le temperature e le tensioni 
del vapore, colle alUludini e colle pressioni, e che riproducono con grande esaltezza le 
osservazioni di Glaisher. La principale è, naturalmente, quella delle temperature. Se 
si defluisce velocità di raffreddamento il decremento di temperatura diviso per il cor- 
rispondente incremento dell'altezza, e si definisce accelerazione di raffreddamento il 
decremento di colesta velocità diviso anche pel corrispondente incremento dell'altezza, 
la legge che deriva dalle osservazioni di Glaisher può enunciarsi cosi: l'accelerazione 
di raffreddamento è eguale ad 1 1 volte il quadrato della velocità, diviso per la tempera- 
tura assoluta. Cotesto numero 1 1 probabilmente é proprio delle verticali di Glaisher, 
ma credo che se si generalizza dicendo, che l'accelerazione di raffeddamento é propor- 
zionale al quadrato della velocità diviso per la temperatura assoluta, la legge possa ap- 
plicarsi ad ogni verticale; ed il coefficiente di proporzionalità sarà positivo, se, come 
dalle osservazioni di Glaisher, la temperatura decresce meno rapidamente che non 
crescano le altezze. 
La formola del vapore corrisponde al seguente enunciato: la tensione del vapore a 
qualunque altezza è proporzionale alla potenza 4 + — - della pressione dell'aria, enun- 
ciato che combina perfettamente colle osservazioni di Glaisher, 
Quando si possederanno molte serie d'osservazioni comparabili, per accuratezza 
d'osservatori e per eccellenza d' istrumenti, alla serie di Glaisher, solo allora si potrà 
asserire se tali leggi valgano 0 no per tutte le verticali. Probabilmente non le leggi, os- 
sia le formolo, ma i soli numeri 1 1 e 4 y (che diremo in seguilo esponenti di raffred- 
damento e di umidità) subiranno, secondo le diverse verticali, qualche cambiamento. 
Ma Ano allora non mi pare che possa mettersi in dubbio che una formola barometrica 
per la misura delle altezze, basata sulle sole osservazioni di Glaisher, debba meritare 
*) Philosojihical Magazine, voi, 27, series 4, London 1864. — Me'moires Scientifiques, Tome III. 
Tiirin 1874. Ipsométrie. 
