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dei vapore è sensibilmente nulla all'altezza ove la pressione dell'aria è — della pr^s- 
j o lOO * 
sione ordinaria. La formola IV infatti con -f i =4.: — e — , dà 
3 Po 
a) = o.oic o), *). 
- 0 ^ 
§ o. Relazione tra pressione e temperatura. 
Dalle due equazioni (7) ed (8), cioè 
eliminando dx si trae 
ed eliminando da questa la ? per mezzo della (l), viene 
jj — m'j) 
Scrivendo ora la (IV) sotto la forma 
(17) w=;./>--^ 
si ha: 
(,8) f^^f "^:^, ^f^=-^l„(l_.,)^eost. 
fj p — J/io) tj p — m/.p'-^'^ t' I . l'- ^I' ) 
— r >/ÌA 
I' 
= ln[/>(i — m\p*) ^]-^cost. 
Siccome per la piccolezza di mÀp*^ si può scrivere (i — m'f-p'^) ■^=1-1 f/, così pas- 
sando ai limiti, e introdotti i logaritmi di Brigg, verrà 
(19) ^ = Mlog , M = — =2.302385) , 
P-—P- 
e in virtù delle (16) (i 7) (18), 
*) La nostra formola IV con 1=4-1-— discorda da quella ben nota del Sig. Hann, ma 
solo per altitadini piattosto considerevoli. Ponendo )i-f-i = 3, cioè prendendo la tensione del va- 
pore proporzionale al cobo della pressione atmosferica , i risultati della nostra formola coincidono 
quasi esattamente con quelli di Hann. (Vedi più oltre la terza nota a pag. 30). 
