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§ 8. Riduzione della formola barometrica alla forma pratica. 
La prima riduzione riguarda la tensione del vapore acqueo. Riprendiamo dal § 5 
(pag. 16) l'integrale (18), che preso tra i limiti j5 e é 
Sviluppando il secondo logaritmo e fermandosi alla prima potenza di X sì ha 
i" r^=—(p,''—p'") . 
fi 1 — mXii^ a \ jjL 80/ 
Ora la relazione 
per mezzo della quale abbiamo ottenuto il predetto integrale, verifica quasi esaltamente, 
come si è veduto, le osservazioni di Glaisher; però in causa delle gravi perturbazioni 
a cui più d'ogni altra va soggetta la legge del vapore, raramente accadrà in una ascen- 
sione isolata, che le due tensioni osservate ed u soddisfino a quella relazione con 
approssimazione comparabile a quella con cui vi soddisfano le osservazioni di Glai- 
sher; raramente accadrà, dico, che mettendo in quella equazione i valori numerici 
delle due u e delle due p osservate si trovino due valori di x eguali. Prenderemo perciò 
in ogni caso una media di tali valori, ponendo 
(24) X= ^ 
e cosi verrà 
.11+1 
mX, . ,^ m Po'" — , I \ Vi?/ \p/(o, + (o 
- (i-v- -F^) = - ,^7^1+7^ ' + = T -7^<^^ 
Onde scrivendo 
(25) 
si avrà 
ip) 
p 
ed il fattore P essendo una funzione di ^» (0 di log , si avrà immediatamente 
ki-i' p \ pi 
da apposita tabella, appena sia conosciuto log(^). 
La formola barometrica (22) cosi viene ridotta in primo luogo ad 
(27) x = 
