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Se 2'/Z = 0, ma non sono nulle anche le altre due somme, si ha R=iO , ma non 
t1 ha equilibrio; il sistema allora si riduce ad una coppia. 
Forze parallele ad una retta. 
41. Supporremo tutte le forze parallele all'asse 0?. Sia P (fig. 26) una delle forze 
col punto d'applicazione in M(a?,y, z ,u) e sia OE = h la perpendicolare calata dall' o- 
rigine su P. Se le forze hanno una risultante R, diciamo , » coordinate del 
suo punto d'applicazione. trasportando tutte le forze all'origine, il comomento di 
Pé PCos/i, le cui componenti secondo OS e la perpendicolare 04' (proiezione di A 
sul piano 4in), sono 
P Cos h sen 4* e — P Cos h cos 4* , 
detto 4* l'angolo ?0H. Ma ^ essendo l'angolo di parallelismo di P, abbiamo: 
e quindi il comomento componente secondo 0? è P, e quello secondo 0% è — PSeuA. 
Detto <p l'angolo 404', i componenti di -— PSen/i secondo gli assi 04 ed Or, sono: 
— P Sea h coiif = — P Sen h ^ ; — PSen A »n 9 = — PSenA ^ 
Congiungiamo ora M con 0, e caliamo da M le perpendicolari MN , MQ sugli assi 
0? ed 04'. Considerando MN , MQ come le coordinale di un punto delta retta MP, ri- 
spetto agli assi 0? ed OQ, dall'equazione (29) ricaviamo: 
u — z 
Sostituendo nelle due precedenti espressioni , le componenti del comomento di P 
secondo 04 ed Ot\ saranno : 
Px Py 
U — X u — z 
Il momento di P rispetto ad 0 è S=PSen/i, e sta sul piano 4ti , come il como- 
mento — PSen^, ma è perpendicolare ad esso, cioè ad 04; le sue componenti saranno 
Py Pa; 
perciò: secondo 04 , — — ; secondo (h, — 
U — X u — z 
Ponendo dunque: 
0,0) R=2P , -^=2_Ef- , _5iiL.=2_£5L 
^ "o — ^ M — « «0 — *J ^ tt — « 
