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4. Forza langenziale e forza normale per un cerchio e per una equidistante da una 
retta. Qualunque sia la curva per cui si muove un punto, è evidente die la forza che lo 
sollecita può decomporsi in due, una T secondo la linea della velocità, l'altra N normale 
a questa nel piano osculatore. 
Le componenti del comomento di T rispetto all'origine sono (Mem. I, n. 17^ : 
\ ds ^ ds 1 ' \ ds ^ ds j ' \ ds " ds) ' 
Delti quindi N^, , , N/i comomenti di N, rispetto all'origine delle coordinale, 
avremo: 
. / d^x d-M\ / dx du\ , 
1 \ di* dt^ j \ ds dsj^ ^ ' 
1 / f/V d^u\ d'/ du\ 
' V di* de* / \ ds ds)^ ' 
Sommando queste equazioni dopo averle moltiplicate per dx , dy , dz, avremo: 
/ d^x , , d*i/ , d''z , d*u\ ^ /dx* + d>/*+dz*—du*\ , , , , , , 
ossia: 
(15) muds^ = Tuds + N^rijc + N^dy + ^^dz . 
Sommando invece le (14), dopo averle moltiplicate per a?, y , 3 , avremo : 
txd'x-'ryd^y-l-zd^z — ud*u , d*u~\ xdx-{-ydy-{-zdz—udu du~\ ^, , 
ossia: 
Supporremo che, tanto il cerchio, quanto l'equidistante siano contenute nel piano 
iti. Pel cerchio porremo l'origine al centro, e dicendo p il raggio, avremo: 
(17) a;» + j/' = Sen'p = r» . 
Supponendo N diretta verso il centro, il suo comomento è N, 1 cui componenti secondo 
gli assi sono: 
e quindi avendosi 3 = 0, da = 0 , N.rfa? + N^rf*/ = 0 , ed ì^^x -f N^,^ = — Nr, dalle 
