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tore, ma quelle che non ammettono un circolo osculatore, ammettono una equidistante 
osculatrice. 
Ora avendo trovalo tanto nel circolo, quanto nell'equidistante: 
'' = ^Tt^ 
potremo concludere che, qualunque sia la curva, questo è il valore della fom tangen- 
ziale. _ 
Ed avendo trovato che per il circolo e per l'equidistante la forza normale ci è data 
dalle formolo (19) e (22), potremo concludere che per le curve della prima specie la 
forza normale è: 
P essendo il raggio del circolo osculatore , e per quelle della seconda specie la forza 
normale è: 
(24) N = mv^'Tgh , 
essendo h il parametro della equidistante osculatrice. 
L'oriciclo appartiene all'una e all'altra specie, poiché è ad un tempo un circolo di 
raggio inQnito, ed è una equidistante da una retta posta a distanza infinita. Per l'orici- 
clo si ha dunque p = h = oD, e Tgp = TgA = l, e quindi la forza normale siri- 
duce a 
(25) N = . 
6. Tanto Cotp, quando Jgh hanno una espressione differenziale comune. Mettendo 
l'accelerazione sotta la forma : 
~^ m* d(* ' 
e confrontando colla (7), si ha: 
^^^^ f-^'W)+\d?) ^[d?) ~\d?) -'ÌTS''^ ' 
e l'accelerazione normale avrà l'espressione — . 
Dal valore di r si può trarre secondo i casi, o il raggio del circolo osculatore, o il 
parametro della equidistante osculatrice. 
Si può (ìiialmciilc provare che Colp e Tgh rappresentano la curvatura del circolo 
e della equidistante, donde conseguo che la curvatura di una curva qualunque è data 
da i. 
T 
7. Componenti del comomento della forza tangenziale e della forza normale. Indi- 
chiamo con Fx , , F, i componenti secondo gli assi del comomento rispetto all'origine 
