della forza F, applicata al punto materiale M(a;, y , z , n) di massa m, con , T^^ , i 
comomenli della sua componente tangenziale, e con , Nj, , N, i comomenti della com- 
ponente normale. Si ha: 
^ , / ^^'«\ r d f dx\ di du\-\ 
(27) F„:=T„ + N.==»^(u^-a.^) = »^ J 
dv l dx du\ , ,/ d*x d*u\ 
ed analoghe equazioni per ed F, . Ma i comomenli della forza tangenziale m-^ sono 
(Mem. I, n. 17): 
_ dv ( dx du\ dv ( dy du\ dv l dz du\ 
T^ = m— (m- X—] , T=)n— (M-i — ?/— , \ . = m — {u- z -ri , 
di \ ds ds)"'' dl\ ds ds J ' " d( \ ds dsl ' 
quindi dalla (27) e dalle analoghe si olliene: 
,^r. ./ d'*x d*u\ ,/ d'^u d^u\ ,/ d}z cPu\ 
X 
Vu* — 1 Vu'—l Vu' — l 
e quindi le equazioni differenziali del molo del punto M sono: 
(29) 
y 
F 
Vu^ — 1 
Da queste si deducono le altre: 
/ d'*x d*u\ 
/ d'y d'^u\ 
/ d^z d*u\ 
y^d^-'dFj- 
8. Moto di un punto sollecilalo da una forza diretta ad un centro fisso. Sia un punto 
M di massa m sollecitalo da una forza F, diretta costantemente 
ad un punto fisso 0. Essendo x,y,z,u le coordinate di M 
(Qg. 3) rispetto ad una terna di assi ortogonali con l'origine in 
0, i componenti secondo gli assi 04 , Oti , 0? del comomento 
di F (rispetto ad 0) sono: 
Fig. 3. 
d*s d^y ^ 
dC 
dh: 
dt^ 
— X 
d^'z 
dt^ 
= 0 
dhj 
d^ 
d^ 
= 0 
ed integrando: 
(30) 
dz diJ 
^ dt dt 
Atti —Fo/. X— Serie S*- N " 9. 
dx 
di' 
dz 
-S7 = f 
dy dx 
di~^ dlT"^ 
