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e ponendo V — 100 , 
v. = -=r± 100 I 
i ir. 
ove v. è indipendente da z per r^ll km, e varia con z per r>ll km, avendo 
posto l'indice i per indicare un gas qualunque della miscela. 
Mediante la I il problema della variazione coll'altezza della composizione 
viene ridotto ad un prolema di variazione coll'altezza della pressione, cioè da 
un problema chimico viene trasformato in un problema di Meccanica. 
La divisione dell'atmosfera in due zone fondamentali — una con tempera- 
tura variabile e l'altra con temperatura costante — ci permette di introdurre 
alcune modificazioni nella forinola di Laplace, che per la zona isotermica 
tolgono l'incertezza che detta formola contiene per mancanza dell'espressione 
analitica della temperatura, come funzione dell'altezza. Se per la troposfera 
siamo ancora costretti di assumere la temperatura media, per la zona isoter- 
mica abbiamo il vantaggio di operare con una formola rigorosa. Perciò la for- 
inola barometrica che adopereremo avrà espressioni diverse nelle due zone , 
riducendosi nella troposfera alla forma 
log^log^- ^J^ --^, k. Jl 
che corrisponde alla forinola classica di Laplace, e nella zona isotermica alla 
forma 
\ogp = ìogp u g • s III 
') La III si deduce nel modo seguente : 
Nell'equazione di equilibrio dell'atmosfera 
— pgdz = dp 
si pone 
p 1 
p=p 'F o r+S 
e 
9 ~ 9o (R+zj- ' 
avendo indicato con p„ la densità nelle condizioni normali, con p la densità alla temperatura t 
ed alla pressione p, con g 0 il valore normale dell'accelerazione di gravità e con y il valore del- 
l'accelerazione all'altezza z. 
L'equazione di equilibrio diventa allora 
Poffo Rl dz _dp 
~ Po l + a*(R + Z ) 4 ~ p ' 
