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Con questi valori di />,, e di B si ottiene per la III la tabella I che contiene 
le pressioni parziali nella regione isotermica, dalla quale si deduce: 
ì) Le pressioni parziali delle singole atmosfere parziali diminuiscono 
coli' altezza con intensità decrescente, diminuendo sempre più lentamente col 
passare dai gas più pesanti ai gas più leggeri (conseguenza 2) della III); 
2) Fino a 83 km la pressione dell'azoto supera la pressione degli altri 
gas; a 84 km essa viene superata da quella dell'idrogeno. Bisogna concludere 
perciò che tra gli 83 e 84 km avviene un cambiamento essenziale nella com- 
posizione chimica dell'aria, essendo nella zona inferiore il gas predominante 
l'azoto, nella zona superiore l'idrogeno: 
3) Siccome l'idrogeno è il gas più leggero tra i varii componenti della 
miscela atmosferica, la diminuzione coli' altezza della sua pressione presenterà 
la massima lentezza, perciò detta pressione avendo superato le pressioni degli 
altri gas all'altezza r 84 km, continuerà a superarle per qualunque r>84 km. 
Ma fin dove continuerà questa diminuzione graduata e continua delle pres- 
sioni parziali dei singoli componenti .' 
La III lascia indecisa la questione del limite dell'atmosfera, poiché il po- 
tenziale della gravità non assume mai un andamento costante '). Però esami- 
nando i risultati ottenuti nella tabella I dal punto di vista della teoria cine- 
tica dei gas, si vede, che le singole atmosfere parziali assumono man mano 
tali stati di rarefazione, che noi non possiamo nemmeno lontanamente, come 
ordine di grandezza, raggiungere colle più perfette macchine pneumatiche, onde 
dobbiamo concludere, che alle altezze corrispondenti a questi estremi stati di 
rarefazione tali atmosfere spariscono completamente. 
Infatti, se nella forinola 
N = -•3,17.10 ,,J — , 3) 
p n 1 + at 
ove X indica il numero di molecole contenute in 1 cm' del gas alla pressione 
p ed alla temperatura / e p 0 la pressione normale, avendo assunto per N nelle 
condizioni normali di temperatura e pressione il valore di 3,17. IO 19 , si pon- 
gono successivamente per p i valori delle pressioni dei singoli gas, contenuti 
nella tabella I, e per t il valore di — 55°, si arriva alle seguenti conclusioni. 
Al limite della troposfera non vi è più nemmeno una molecola di Xenon 
nel t» 5 ; a 50 km non vi è più nemmeno una molecola nel cm 3 ; a 70 km non 
vi è più nemmeno una molecola nel m\ 
Di Krypton vi sono ca. 4 molecole nel |a' al limite della troposfera, nem- 
meno una molecola nel cm' all'altezza di 84 km, nemmeno una molecola 
nel m 3 all'altezza di 110 km. 
Per l'Argon si ottengono ca. 2 molecole nel a 50 km, nemmeno una 
molecola nel era' a 200 km, nemmeno una molecola nel m 3 a 300 km. 
L' Ossigeno non contiene più nemmeno una molecola nel |i" all'altezza di 
') Infatti, se indichiamo con c il valore costitute del potenziale, si ottiene — = c , dalla 
li. -(- z 
quale si vede, che detto potenziale assume l'andamento costante soltanto all'infinito, ove c = 0. 
Atti— Voi. XVI — Serie 2* — N. 8. 
