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una riduzione dell'estensione della idrogenosfera ed uno spostamento verso 
un'altezza maggiore dell'inizio della geocoroniosf'era pura o della sfera del- 
l'idrogeno dissociato. Nella zona superiore la pressione diminuirà coli' altezza 
lino a raggiungere il valore limite nel puntq dove il potenziale assume un an- 
damento costante. Se indichiamo con c il valore costante del potenziale, si avrà: 
R s , to' , ., 
g n h — r s cos-<p = c 
r 2 
oppure 
' r— r + -j — 0 . 
CO . CO . 
— 5-cos-? -5-cos 2 <p 
Una equazione cubica ha per lo meno una radice reale, perciò il problema 
ammetterà certamente una soluzione. Ma la radice deve essere per il suo signi- 
ficato fisico positiva, perciò la soluzione dovrà soddisfare a questa condizione. 
L'unica radice reale e positiva di questa equazione è la radice doppia, la quale 
per 9 = 0, diventa : 
f CO' 
avendo indicato con v e il limite dell'atmosfera all'equatore. Indicando con r p il 
limite dell'atmosfera al polo, si ottiene: 
V * ~ 6 r ' ' 
Ponendo «7 = 980,665 (C. G. S.), si ottiene: 
r 4 = 84443,8 km 
r p = 21847,9 km . 
Si vede dunque che all'equatore il limite dell'atmosfera sarebbe alla di- 
stanza di ca. 12 raggi terrestri, alla quale tutti i gas componenti la miscela at- 
mosferica sono già scomparsi. Fino a quest'altezza potrebbe arrivare solo il 
geocoronio in uno stato di grande rarefazione, ma finché non potremo dire 
qualche cosa di determinato su quest'elemento, dobbiamo ritenere che la con- 
siderazione della forza centrifuga nella forinola di Laplace non apporterebbe 
nessuna modificazione nella legge di variazione coli' altezza della costituzione 
dell'atmosfera terrestre e nella sua struttura stratificata, come ho potuto co- 
statare in base ai calcoli diretti. 
