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In questo modo si ottiene il seguente andamento coll'altezza della tensione 
del vapore e dell'umidità relativa nella zona isotermica: 
Altezza in km 
Tensione del vapore in mm 
Umidità relativa 
11 
0,0131310 

49,38 
20 
0,0051840 
20,6221 
40 
0,00079165 
2,9882 
60 
0,000116538 
0,43825 
80 
0,000017295 
0,065039 
83 
0,000013005 
0,048901 
84 
0,000011826 
0,044472 
100 
0,000002597 
0,009767 
110 
0,0000000606 
0.0002289 
180 
0,00000000015 
0,0000056 
200 
0,00000000002 
0.0000009 
Questa distribuzione coll'altezza del vapore acqueo, messa in confronto colla 
distribuzione coll'altezza dei gas invariabili, rappresentata dalle pressioni di 
questi gas riportate nella tabella I, dimostra, come questo elemento, che per 
il suo peso specifico si trova tra i gas leggeri e i gas pesanti, in principio della 
zona isotermica esercita una pressione superiore a quella dei gas leggeri e in- 
feriore a quella dei gas pesanti, X e O. Coll'altezza la sua pressione diminui- 
sce; ma per la conseguenza 2) della IH, essa diminuisce più rapidamente della 
pressione dei gas leggeri e meno rapidamente di quella dei gas pesanti. A 40 km 
essa viene superata dalle pressioni dell' H e del GCo , a 60 km dalla pressione 
dell' He; a 140 km essa supera la pressione dell' O, a 200 km quella del N. Si 
vede quindi che quest'elemento che col fenomeno di condensazione imprime 
alla troposfera una struttura tanto singolare, nella zona isotermica non pre- 
senta nessuna particolarità, comportandosi come gas leggero nell' azotosfera e 
come gas pesante nella idrogenosfera , benché nella prima zona esso viene a 
trovarsi in presenza di una grande quantità di ossigeno libero e nella seconda 
zona in presenza di una grande quantità di idrogeno libero. 
Per la 3) si ottengono i seguenti stati di concentrazione in questa atmo- 
sfera parziale: a 100 km non vi è più nemmeno una molecola nel ja 5 , a 100 
km non vi è più nemmeno una molecola nel cm\ a 600 km non vi è più nem- 
meno una molecola nel m 3 (V. tabella II e tavola I). 
