ed w la velocità angolare , la forza centrifuga unitaria sarà ( Matn. II cit. , 
n. 4) : F' = wV i^r* + 1, e quindi : 
L', = F Cos h . — = co'ur , M', — F" Cos h. — = , N", = 0 , 
• r • r 
Le equazioni che forniranno la pressione nelle ipo- 
tesi I , II , III saranno dunque : 
r r Fdu w»>*i 
r P Fdz wV»-i 
P = p[jFdzJr^] + C 
- C 
Equazioni del molo. 
d(* 
4. Consideriamo ora una massa fluida in moto. Per passare dalle equazioni 
di equilibrio a quelle del moto basta, pel principio di D'Alembert, sostituire 
nelle (5) ad L, , M, , N, rispettivamente : 
d*x , dht d^y d*u d*z , d'u 
In tal modo otteniamo le seguenti equazioni: 
(11) 
d*x 
— X 
d'-u 
u 
^, 
dt'' 
dt^' 
= L.- 
P 
— y 
cPu 
= M.- 
u 
di* 
dt* 
T 
òy ' 
d*z 
— z 
d^u 
= N,- 
tt 
T 
òp 
òz ' 
alle quali possiamo aggiungere l'equazione caratteristica, che lega la pressione 
con la densità e con la temperatura, e l'equazione di continuità: 
(12) 
dp d.dY 
■ 0 . 
p ' rfV 
Trasformazioni dell'equazione di continuità. 
5. L'equazione (12) si può trasformare in un'altra in cui compariscano le 
coordinate x,i/,z,u della molecola fluida mobile. A tal uopo incominciamo dal 
trasformare la dilatazione cubica 
c/V 
