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e quindi per le (18) : 
(2(3 ; // =r \/n- - P , </ =z Yu"- — if-Q , — Vu' — z*R. 
Determiniamo ora i comomenti , q^ , r, rispetto agli assi O.ri/z. Ricordiamo 
anzitutto che un segmento jr (rotazione o traslazione) è equivalente ad uu seg- 
mento applicato in un punto qualunque 0 (comomento di w rispetto a questo pun- 
to) e ad una coppia , di momento eg-uale al mo- 
mento di /r rispetto ad 0 ; e clie una coppia di ro- 
tazioni è una traslazione, mentre una coppia di 
traslazioni è una rotazione*). Osserviamo poi che 
le perpendicolari MA ,MB,MC ai tre piani coor- 
dinati Oi/:> , Oz.fi ,0x1/ sono normali allo tre su- 
perficie equidistanti .r=cost , y = cost , z = cost , 
passanti per M, e quindi ai rispettivi piani tan- 
genti TQ ^' , ri , è Y)': da c;ò segue, per nota pro- 
prietà di Geometria, che gli assi curvilinei è, tq , ^ 
sono perpendicolari alle facce del triedro MABC. 
Ciò posto, siano 0 , 0", 0 ' i punti d'iuterse- Y 
zione delle facce del triedro M.VBC con gii assi Oxi/z. Trasportiamo la rotazione 
lì nel punto 0': avremo un coiuomento // CosMO — P(/r — ./r), diretto secondo 0 x, 
ed un mom.ento (traslazione) 0'E=pV y''--\-z'=l^Vii''- — ^"^ K?/ 4- diretto secondo la 
perpendicolare 0 E al piano OMO , le cui componenti secondo BO' ed OC sono ri- 
spettivamente: 
O E' = 0'Eeo3 EO E' O'E 
i- 2* 
O'E' -- O'Ecos'EO E '— O'E 
^ =PzVu'— a-= 
/,,S I -S 
Trasportando in 0 questi tre vettori, il comomento P(2t' — .r*) resta inalterato; 
ciascuno dei vettori OE ed O E" dà luogo ad un momento e ad un comomento. 
Dei comomenti non terremo qui conto perchè rappresentano traslazioni : i momenti 
saranno : 
OF — O E' Son 00 =: O'E' = Vi/ v s^corxlo — y 
OC. — 0 E 'Seii 00' — O'E" "'^ — = Pzx » —z. 
Operando analiigamente per q ed t\ avremo rispettivamente i seguenti comomenti 
*j Cfi'. Alcuni problemi ecc., Moni. I ii. 35 e 36; Mera. II, n. 13 e 14. 
Atti — Voi. XI — Serie 2"— N " 10. 
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