40? 
helst af dessa delar jemt så nijclien eiektficUets, 
som den densamma Ull läget mols varande del i 
A och B. Om således ¥ betecknar en punkt i 
N eller B\ som med P eger ett homoiogt läge, 
så verka lika stora eleklricitels-mängder vid dub- 
belt så stora afståiid på ¥' som på P. Hvar och 
en af de på V verkande, från de små delarne 
af ytorna på A' och B' utgående elektriska kraf- 
tei', är derföre fyra gånger svagare, än den mot- 
svarande kraft, som verkar på P , och bildar till- 
lika med en genom ¥ dragen fast linea samma 
vinkel som den sednare kiaftcn med en genotn 
P dragen linea, som med den förra har ett ho- 
moiogt läge. Då således de på P verkande kraf- 
terna äro i jemvigt, så är detta uppenbart äfven 
händelsen med de krafter som vei ka på P\ Alltså 
binder elektricitetsmängden E i K mängden —mE 
i B' och följaktligen är m äfven i detta fall för- 
delnings-coefficienlen. Häraf följer omedelbart, 
att fördelnings-coefiicienten vid ett gifvit af~ 
stånd mellan tvenne skifvor är lika med fördel- 
nings-coefficienten vid ett annat gifvet afstånd 
mellan tvenne andra skifvor, om skifvoinas af- 
stånd förhålla sig sofn diametrarne. Till följe 
häraf blir således lätt, att begagna ofvan anförda 
resultater af försöken med skifvorna på 6 och 3 
tum äfven för andra dimensioner. Allt hvad som 
gäller för skifvorna på 6 tum vid afståndet a, 
gäller nemligen för de på 12 tum vid 2 a, för 
de på 18 tum vid 3a, för de på 2 tum vid \a 
afstånd o. s. v. Tjockleken kommer nemligen föga 
i betraktande, så vida den ej är betydlig. 
Då det således är bevist, att m" är föga 
skiljaktig från mm\ om afståndet mellan skifvorna 
K och C icke öfverstiger i till af deras diame- 
ter, och detta gäller för h varje ställuiAig af skif- 
