t* — s* — 2 £) (fin. * — | in. — t) {§ Arc. « 4* | fin. a*)) 
Denne Hastighed er da endnu tilovers naar M kommer til O. 
Lad Bevægelsen nu videre fortsættes, men saaiedes, at Retarda- 
tionen forandres til en Acceleration, dog efter den samme Lov, 
som hidtil bestemte Bevægelsen; saa seer man lettelig, at Ha- 
stigheden bestemmes paa de forskiellige Steder i Buen OI?Q ved 
den samme Æquation, som udtrykker den paa Veien fra M uX N" e 
Thi Acceleration og Retardation ere kun i Retning forskielIige ; og 
deres Udtryk folgelig kun i Tegnene. 
Kaldes derfor Buen BO =: $ ; saa er Hastigheden i B 
~v*= r + £) (fin. h — i fin* ** — D (I Arc. j + i. fin. 2 $)) 
A (fin. ct — £ fin. « ? — t) (| Arc. * -f~ I. fin. 2 «))\ 
~\— -fin. $ -f § fin. $ 3 -f- i) (§ Arc. j + i fin. 2$) / 
Og da fremdeles Bevægelsen fra B til Q skeer paa samme 
Maade som fra O til B; saa seer man, at Hastigheden i Q er 
(fin. a — i. fin. <*3 — t) Arc. « 4- i fin. 2«) \ 
— sin. &~Hfin. |» +t)(iArc $ + |fin. 2$)/ 
Det er vel tydeligt, at den anden Halvkreds giennemlo- 
bes paa samme Maade, naar Bevægelsens Lov bliver den samme, 
og at folgelig Hastigheden i M> efter et heelt Omlob er 
(fin. a — x fin. * % — t; (§ Arc. « + i fin. 2«)\ 
- fin. \ + t fin. j» + p (i Arc, h + i fin. 2^ 
Ikke heiler troer jeg at maatte opholde mig med Construc- 
tionen af Hastighedernes Scale, som ikke synes at kunne have 
nogen Nytte. Denne Scale har for Resten Liighed med Taylors 
Vibrations -Linie, naar man tager Abscisserne paa en Curve, som 
Vid, S*L Skr. VI Deel 1 Hefu I g 09. D 
