ANALES DEL MINISTERIO DE FOJVIENTO. 131 
12. Oculares acodados. — Cuando se dirige un telescopio cerca 
del zenit, es siempre inconveniente é imposible con pequeños ins- 
trumentos que el observador pueda colocar su ojo directamente 
bajo el telescopio (fig. 7). Este inconveniente se e^ita emplean- 
do un ocular que refleja los rayos p^rpendicularmente al eje óp- 
tico del telescopio, como en la figiu'a 7, en donde la lente A re- 
cibe los rayos en la dirección del eje del telescopio y los refracta 
parcialmente; después son reflejados por la superficie plana M 
(colocada bajo un ángulo de 45^ con el eje) á la lente B, en la 
que se adaptan á la ^dsion distinta del ojo colocado en B que mira 
hácia B M. La superficie M puede ser un espejo metálico plano 
ó la cara de mi prisma recto de cristal cuya sección se ve en la 
figura con líneas puntuadas. Se prefiere generalmente el prisma 
porque en él se pierde menos luz por la reflexión, que en un es- 
pejo metálico. 
13. Modo de medir elpoder amplificador de un telescopio. — Pri- 
mer método. — El poder amplificador depende de la distancia fo- 
cal del objetivo y de la del ocular ( 7) , y en consecuencia, para 
un mismo telescopio, diversos oculares dan diversos poderes am- 
plificadores. Supondremos, entonces, que el ocular cuyo poder 
amplificador desea encontrarse, se baUa colocado en un telesco- 
pio y que se le haya afocado cuidadosamente para la visión dis- 
tinta de un objeto muy distante. Si dirigimos el telescopio du- 
rante el día hácia el firmamento, veremos cerca del ocular y á 
poca distancia de él, un círculo pequeño iluminado, que no es 
sino la imágen de la parte libre del objetivo del telescopio. Si se 
mide el diámetro de ese cñ'culo con una escala de partes iguales, 
minuciosamente dividida, tendremos que elpoder amplificador es 
igual al cuociente que resulta de dividir el diámetro del objetivo pior 
el diámetro del círculo iluminado. Si por ejemplo el diámetro del 
objetivo es de 0°"! y el del círculo iluminado de O'^OOláo, el poder 
amplificador G será: 
La demostración de este principio es sencilla (figura 8). Sea 
A jST B el objetivo, C el ocular, que podemos considerar en sus 
efectos como una sola lente, el medio del objetivo, n el medio 
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