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On voit donc que l'on peut considérer les tensions de vapeur des 
deux liquides critiques comme des pressions limites, puisque le système 
de trois phases L^ -j- ~\- V n'est réalisable qu'entre ces limites de 
pression. 
X. La courbe des points de plissement. 
Dans la fig. 9 nous avons deux points de plissement et /3; à 7.5° la 
tension de vapeur d'un des liquides critiques est 683 mm., et celle de 
l'autre est 310 mm. 
Si l'on change la température les deux points a. et |3 se déplacent; 
on peut donc considérer la composition et la tension de vapeur de l'un 
et de l'autre liquide critique comme une fonction de la temijérature. 
Par variation de la températiire les deux jjoints x et /3 de la fig. 9 dé- 
crivent une courbe: la courbe des points de ])lissement ou la courbe des 
liquides critiques. (Je donnerai d'autres détails sur cette courbe dans la 
suite aux considérations théoriques précédentes: ^Tensions de vapeur 
de mélanges ternaires"). A mesure que la température s'élève les deux 
points de plissement i^s; et /3 se rapprochent Fun de l'autre et coïncident 
à ± Di'î" en un „point de plissement double." 
Si nous donnons aux liquides et /3 le nom de liquide critique du 
premier ordre, nous pourrons donner le nom de liquide critique du 
second ordre à un licpiide que 
l'on obtient au moment ofi deux 
liquides du premier ordre devien 
lient identiques. 
La fig. 10 représente la tension 
de vapeur des liquides critiques de 
premier ordre comme fonction de 
pig la température; les compositions 
des liquides et de la vapeur n'ont 
pas été représentées. Nous avons vu précédemment comment on peut 
trouver approximativement les tensions de vapeur des liquides critiques; 
le tableau suivant contient ces tensions. 
