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D. J. KORTEWKG. 
côté des grands volumes , et se trouve situé sur la ligne connodale de 
telle façon j savoir à droite et au-dessus du point de contact critique R 
[ovL la tangente à la courbe connodale est parallèle au bord x = 0), 
qu'on en peut déduire de la manière connue que la condensation rétro- 
grade éventuelle sera de deuxième espèce (c. à d. avec formation pas- 
sagère de vapeur) et que cette phase vapeur, passagèrement formée, 
contiendra une plus grande ])roportion de la composante additionnelle 
que la phase rémanente, plus dense. 
De même le champ bleu 5 donne les valeurs de x et 7 pour lesquelles 
le point de plissement s'avance sur la surface par abaissement de tem- 
pérature, en se déplaçant du côté des grands volumes; la condensation 
rétrograde est de première espèce et la phase passagère, plus dense, 
contient moins de substance additionnelle que la phase rémanente. 
3. En considérant cette représentation graphique, on observe immé- 
diatement qu'un des huit champs, dont on pouvait attendre a priori 
l'existence, le champ 8, fait défaut. Il en résulterait que pour des sub- 
stances normales la combinaison d'une condensation rétrograde de 
deuxième espèce et d'un point de plissement qui s'avance sur la surface 
par abaissement de température, pour se déplacer du côté des petits 
volumes, ne peut pas se présenter. 
Tous les autres champs sont au contraire représentés sur la figure. 
4. Remarquons le point y. = 1 , 7 = 1 oii ne se rencontrent pas 
moins de six champs. Ce point, en etl'et, représente un cas tout particu- 
lier, notamment celui où les molécules de la substance additionnelle se 
comportent, vis à vis de celles de la substance principale, tout à fait 
comme si elles étaient identiques avec elles, tant au point de vue du 
volume qu'au point de vue de l'attraction. 
Si l'on avait eu outre a^ = «j et h.^ — h^^ ce qui n'en est évidemment 
pas une conséquence nécessaire, on reconnaît aisément que, par abais- 
sement de la températui'e au-dessus de la température critique, le pli 
s'étendrait spontanément sur toute la largeur de la surface 
Il est vrai que tout écart des égalités a., = «, et ^2 = ^1 doit em- 
pêcher une telle éventualité, mais il est évident que dans ces conditions 
la manière dont se comportent le point de plissement et le pli corres- 
pondant dépend des valeurs de a., et b.,, c'est à dire que nous ne pouvons 
plus nous contenter de la première approximation, qui est déterminée 
